Chcę tylko skomentować, że porozumienie w sprawie listów, którym piszemy $ \ frac d {dt} \ mathbf L = \ mathbf M $ dla prawa momentu pędu, musiało nastąpić bardzo późno - po 1964 roku. Jako dowód, zauważ, że nadal jest napisane

1. $ \ frac d {dt} \ mathfrak N = \ mathfrak M $ przez Sommerfelda w Mechanik (1943, s. 63);

2. $ \ frac d {dt} \ mathbf M = \ mathbf L $ autor: Sommerfeld w Mechanika (1952, s. 72);

3. $ \ frac d {dt} \ mathbf P = \ mathbf M $ autorstwa Joosa w Theoretical Physics (3rd edition, 1958, s.110);

4. $ \ frac d {dt} \ mathbf M = \ mathbf K $ autorstwa Landau-Lifshitza w Mechanika (1960, s.108);

5. $ \ frac d {dt} \ mathbf H = \ mathbf L $ autorstwa Truesdella (cytując Joosa) w Skąd prawo momentu pędu? (1964);

6. $ \ frac d {dt} \ mathbf M = \ mathbf L $ autorstwa Truesdell w Die Entwicklung des Drallsatzes (1964), co jest tłumaczeniem 5.

Zatem prawdopodobnie niemożliwe będzie przypisanie wyboru $ \ mathbf L $ komukolwiek konkretnemu.

EDYCJA: O wiele bardziej obiecująca wydaje się hipoteza, że ​​wybór padł po raz pierwszy w mechanice kwantowej , aby oznaczyć orbitalny moment pędu. Jako dowód mamy następującą niezłą jednomyślność:

1. $ L_x = \ frac1i \ bigl (y \ frac \ częściowe {\ częściowe z} -z \ frac \ częściowe {\ częściowe y} \ bigr) $ in Weyl, Gruppentheorie und Quantenmechanik (1928, str. 167);

2. $ L_x = - \ frac1i \ bigl (y \ frac \ części {\ części z} -z \ frac \ części {\ części y} \ bigr) $ w Eckart, Zastosowanie teorii grup ... (1930, s. 350);

3. $ \ pmb {\ mathsf L} _z = \ frac1i \ bigl (y \ frac \ Partial { \ częściowe x} -x \ frac \ częściowe {\ częściowe y} \ bigr) $ w Wigner, Gruppentheorie und ihre Anwendung ... (1931, s. 219) ;

4. $ L_x = \ frac1i \ bigl (y \ frac \ częściowe {\ części z} -z \ frac \ częściowe {\ częściowe y} \ bigr) $ w van der Waerden, Die gruppentheoretische Methode ... (1932, str. 19);

5. $ \ pmb l_3 = \ frac1i \ bigl (x_1 \ frac \ częściowe {\ częściowe x_2} -x_2 \ frac \ częściowe {\ częściowe x_1} \ bigr) $ in Pauli, Die allgemeinen Prinzipien der Wellenmechanik (1933, s. 185) ;

6. $ L_x = \ frac h {2 \ pi i} \ bigl (y \ frac \ części {\ części z} -z \ frac \ części {\ częściowe y } \ bigr) $ in Bauer, Introduction à la théorie des groupes ... (1933, s. 38).

ol >

Chodziło oczywiście o to, że wartość własna $ L_x ^ 2 + L_y ^ 2 + L_z ^ 2 $ odnosiła się do azymutalnej liczby kwantowej już oznaczonej $ l $ - litera wybór, który wydaje się przypisywany przez Sommerfelda (1926) Russellowi i Saundersowi, przez Russella i in. (1929) do Hund (1927, s. 27) i przez Hund (1925, s. 347) do Heisenberg ( 1925, str. 850)...